磁学单位制分两大体系:一种是国际单位制(MKSA制),一种是工程当中常用的高斯制(CGS制)。这两种单位制经常让技术人员感到困惑,下面表格给出主要磁学量在两种单位制中的换算关系:
主要磁学量在两种单位制中的换算表
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磁学量 |
MKSA制 |
CGS制 |
换算比(MKSA制的数量乘以此数便成为CGS制的数量) |
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磁场强度H |
安/米(A/m) |
奥斯特(Oe) |
4π·10-3 |
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磁感应[强度]B 磁通密度B |
特[斯拉](T) |
高斯(Gs,G) |
104 |
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磁通[量]Φ |
韦[伯](Wb) |
麦克斯韦(Mx) |
108 |
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磁极化强度J |
韦[伯]/米2(Wb/m2) |
高斯(Gs,G) |
104/4π |
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磁化强度M |
安/米(A/m) |
高斯(Gs,G) |
10-3 |
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磁化率(相对)χ |
1 /4π | ||
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磁导率(相对)μ |
1 | ||
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磁极强度m |
韦[伯](Wb) |
108/4π | |
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磁偶极矩im |
韦[伯] ·米(Wb·m) |
(磁矩) |
1010/4π |
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磁矩Mm |
安/米2(A/m2) |
(磁矩) |
103 |
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磁势Φm |
安·匝 |
奥·厘米(Oe·cm) |
4π·10-1 |
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磁通势Vm | |||
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退磁因子N |
4π | ||
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磁阻R m |
安匝/韦伯 |
奥·厘米/麦克斯韦 |
4π·10-9 |
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磁导P |
韦伯/安匝 |
麦克斯韦/奥·厘米 |
109/4π |
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磁性常数μ0 (真空磁导率) |
4π·10-7 |
1 |
107/4π |
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能量密度E |
焦[耳]/米3(J/m3) |
尔格/厘米3(erg/cm3) |
10 |
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磁晶各向异性常数K | |||
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磁致伸缩系数λ |
1 | ||
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旋磁比γ |
米/安·秒(m/A·s) |
1/奥·秒(1/Oe·s) |
103/4π |
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最大磁能积(B·H)m |
韦伯·安/米3, 特斯拉·安/米 |
高/奥(G·Oe) |
4π·10 |
对于XX目标, 磁通门传感器能够探测多远的距离?我们经常会听到顾客这样的来电询问。实际上这是一个很难用一句话就能回答的问题。
确切低说,决定磁通门传感器探测距离主要有三个因素构成:
1.目标的性质及信号强度。
2.传感器的自噪声。
3.环境的背景噪声或者环境磁干扰量级。
我们经常看到一些进口品牌或者国外论文当中在描述磁通门传感器的噪声的时候,经常会用到××pT/SQRT(Hz)@1Hz这样的技术指标。然而,国内的产品或者论文描述磁通门传感器的噪声通常是用××nT峰峰值或者就是××nT。这样一来,从表面上听起来国外的产品磁通门传感器的技术指标似乎要高出国产产品很多,或者是国外的磁通门传感器的技术水平高出国内很多,因为1nT=1000pT这样的换算关系,会让人有这种错觉。实际上不是这样子,这是两种不同的噪声描述方法,在国外通常习惯于采用谱噪声的指标来描述磁通门传感器的噪声水平,而国内则习惯于用峰峰值来描述。那么这两种描述方法哪一种更加合理呢?
谱噪声是描述磁通门传感器在1Hz时那个点的噪声水平,是一种数学统计的表述,在理论分析上比较有用,但在工程实际当中很不实用。因为用户通常不是关注某一个频率点的噪声,更多的是关注DC-10Hz这个区间(或者其它频段)的噪声总值,这就是工程上经常用的峰峰值。峰峰值在描述噪声值时最为严格,它是磁通门传感器输出值的上峰值减去下峰值来描述传感器的输出波动水平。
那么谱噪声和峰峰值噪声有没有换算关系呢?这一点,在理论上应该是根据磁通门传感器的谱噪声分布曲线,通过频域积分之后才能得到峰峰值噪声,这在实际应用当中很复杂,难以实现。根据实际测试和经验,谱噪声和峰峰噪声之间的大致换算关系为:峰峰噪声≈谱噪声×12.这是一个大概的经验公式。